图1是一个简单的电路。
根据欧姆定律，流过电阻器R的电流是I = Va / R.如果我们添加一个基于图1电路的一阶射极跟随器电路，如图2所示，射极跟随器电路的电压小于1，但非常接近1，假设射极跟随器的电压电路为0.95，晶体管的电压为0.95 VB，因为电容C相当于AC的短路。
因此，B点的电压VB等于发射极电压，即VB = VE，A点的电压为VB，所以此时流过电阻R的电流为：从上面可以看出，可以看出，由于电容器C的作用，流过电阻器R的电流仅为原电流的1/20。
对于本地电路，它相当于愤怒R的20倍增加，从而实现电路参数的自举。
因此，自举可以是由于电容器C的加入。
结论是：电路的自举是利用电路中不同节点的电位差，通过电容器的反馈动作来改变某一点。
电路的一个点，使电路中的电位发生变化，从而减小流过电阻的电流，使电阻两端的等效电阻值变大，从而达到增加电路增益的目的。
如果从反馈的角度来看待引导程序，它本质上是一种特殊形式的正反馈。
自举电路包括输出晶体管，设置在输出晶体管的栅极和源极之间的自举电容器，电源，以及执行从电源到晶体管的栅极的电源开/关控制的电路。
独立于晶体管的阈值电压，自举效应之前的初始电压被设置为电源的电位。
因此，由于自举效应，晶体管的阈值电压的变化不会影响晶体管的源极输出的上升或下降。
1使用自举来增加电路增益自举共射极放大器电路b动态集电极负载放大器2使用自举来解决交流和直流参数设置3自举电路扩展动态范围
